如圖,空氣(折射率n。一1)中波長為A的平行單色光,垂直入射在折射率為n1厚度為e的透明薄膜上,經(jīng)薄膜上、下兩個表面反射的兩束光發(fā)生干涉。若薄膜下方媒質(zhì)的折射率為n2,且n012,則兩束反射光在相遇點的相位差為()。
A.4πn1e/λ
B.2πn1e/λ
C.4πn1n2e/λ
D.2πn1n2e/λ
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A.中心暗斑變成亮斑
B.變疏
C.變密
D.間距不變
A.只作橫向平移
B.向中心收縮
C.向外擴張
D.靜止不動
波長為A的單色光垂直照射到折射率為n2的劈形膜上,如圖所示,圖中折射率n12<3,觀察反射光形成的干涉條紋。從劈形膜頂部O開始向右數(shù)起,第五條暗紋中心所對應(yīng)的(A)厚度是()。
A.
B.
C.
D.
如圖所示,在空氣中進行雙縫干涉實驗,用波長為λ=550nm的單色平行光垂直入射到雙縫上。假如用一厚度e=6.6×10-6m、折射率n=1.58的玻璃片覆蓋一縫后,零級明紋移到原來未加玻璃片時的第k級明紋處,則下列各k值正確的是()。
A.3
B.7
C.10
D.70
A.l=3λ/2,Δ=3π
B.l=3λ/(2n),Δ=3nπ
C.l=3λ/(2n),Δ=3π
D.l=3n,λ/2,Δ=3π
A.楊氏雙縫干涉采用的是分振幅法
B.牛頓環(huán)干涉采用的是分波陣面法
C.劈尖干涉采用的是分波陣面法
D.邁克耳孫干涉儀中的等傾干涉采用的是分振幅法
A.v0
B.
C.
D.
A.540Hz
B.466Hz
C.432Hz
D.74Hz
A.8dB
B.40dB
C.80dB
D.120dB
A.
B.
C.
D.
最新試題
波長為λ的X射線,投射到晶格常數(shù)為d的晶體上,取k=1,2,3,…,出現(xiàn)X射線衍射加強的衍射角θ(衍射的X射線與晶面的夾角)滿足的公式為()。
若一平面簡諧波的波動方程為y=Acos(Bt-Cx)(SI單位制),式中A、B、C為正值恒量,則()。
單縫寬度a=1×10-4m,透鏡焦距為f=0.5m,若用λ=400nm的單色平行光垂直入射,中央明紋的寬度為()。
橫波沿一根弦線傳播,其方程為y=-0.02cosπ(4x-50t)(SI),該波的振幅與波長分別為()。
在雙縫干涉實驗中,在給定入射單色光的情況下,用一片能通過光的薄介質(zhì)片(不吸收光線)將雙縫裝置中的下面一個縫蓋住,則屏幕上千涉條紋的變化情況是()。
一束自然光垂直穿過兩個偏振片,兩個偏振片的偏振化方向成45°角。已知通過此兩偏振片后的光強為I,則入射至第二個偏振片的線偏振光強度為()。
一平面簡諧波的表達式為y=0.03cos(8t+3x+π/4)(SI),則該波的頻率ν(Hz)、波長λ(m)和波速u(m/s)依次為()。
有一玻璃劈尖,置于空氣中,劈尖角為θ用波長為λ的單色光垂直照射時,測得相鄰明紋的間距為ι,若玻璃的折射率為n,則θ、λ、ι與n之間的關(guān)系為()。
如圖2-3所示,在空氣中做牛頓環(huán)實驗,當平凸透鏡垂直向上緩慢平移而遠離平面玻璃時,可以觀察到這些環(huán)狀干涉條紋()。
有兩列頻率不同的聲波在空氣中傳播,已知頻率ν1=500Hz的聲波在其傳播方向相距為,的兩點的振動相位差為π,那么頻率ν2=1000Hz的聲波在其傳播方向相距為ι/2的兩點的相位差為()。